diff --git a/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf b/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf new file mode 100644 index 0000000..03c0d71 Binary files /dev/null and b/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf differ diff --git a/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex b/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex new file mode 100644 index 0000000..95df886 --- /dev/null +++ b/advanced-math/exercise/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex @@ -0,0 +1,78 @@ +\documentclass[UTF8, 12pt]{ctexart} +% UTF8编码，ctexart现实中文 +\usepackage{color} +% 使用颜色 +\definecolor{orange}{RGB}{255,127,0} +\definecolor{violet}{RGB}{192,0,255} +\definecolor{aqua}{RGB}{0,255,255} +\usepackage{geometry} +\setcounter{tocdepth}{4} +\setcounter{secnumdepth}{4} +% 设置四级目录与标题 +\geometry{papersize={21cm,29.7cm}} +% 默认大小为A4 +\geometry{left=3.18cm,right=3.18cm,top=2.54cm,bottom=2.54cm} +% 默认页边距为1英尺与1.25英尺 +\usepackage{indentfirst} +\setlength{\parindent}{2.45em} +% 首行缩进2个中文字符 +\usepackage{setspace} +\renewcommand{\baselinestretch}{1.5} +% 1.5倍行距 +\usepackage{amssymb} +% 因为所以 +\usepackage{amsmath} +% 数学公式 +\usepackage[colorlinks,linkcolor=black,urlcolor=blue]{hyperref} +% 超链接 +\author{Didnelpsun} +\title{向量代数与空间解析几何} +\date{} +\begin{document} +\maketitle +\pagestyle{empty} +\thispagestyle{empty} +\tableofcontents +\thispagestyle{empty} +\newpage +\pagestyle{plain} +\setcounter{page}{1} +\section{向量代数} + +\section{空间解析几何} + +\subsection{平面方程} + +\subsection{直线方程} + +\subsection{位置关系} + +\subsection{空间曲线} + +\subsection{空间曲面} + +\section{场论初步} + +\subsection{方向导数} + +\subsection{梯度} + +\subsection{散度与旋度} + +直接代入公式。 + +\textbf{例题：}计算向量场$u(x,y,z)=xy^2i+ye^xj+x\ln(1+z^2)k$在点$P(1,1,0)$的散度和旋度。 + +解：所以$u(x,y,z)=(P,Q,R)$，$P=xy^2$，$Q=ye^x$，$R=x\ln(1+z^2)$。 + +$\dfrac{\partial P}{\partial x}=y^2$，$\dfrac{\partial Q}{\partial y}=e^x$，$\dfrac{\partial R}{\partial z}=\dfrac{2zx}{1+z^2}$。 + +代入$P(1,1,0)$，得到散度$\textrm{div}\,\vec{u}=1+e$。 + +旋度$\overrightarrow{\textrm{rot}}\,\vec{u}=\left\vert\begin{array}{ccc} + \vec{i} & \vec{j} & \vec{k} \\ + \dfrac{\partial}{\partial x} & \dfrac{\partial}{\partial y} & \dfrac{\partial}{\partial z} \\ + xy^2 & ye^x & x\ln(1+z^2) +\end{array}\right\vert=\dfrac{\partial x\ln(1+z^2)}{\partial y}\vec{i}+\dfrac{\partial xy^2}{\partial z}\vec{j}+\dfrac{\partial ye^x}{\partial x}\vec{k}-\dfrac{\partial xy^2}{\partial y}\vec{k}-\dfrac{\partial ye^x}{\partial z}\vec{i}-\dfrac{\partial x\ln(1+z^2)}{\partial x}\vec{j}=0+0+ye^x\vec{k}-2xy\vec{k}-0-\ln(1+z^2)\vec{j}=-\ln(1+z^2)\vec{j}+(ye^x-2xy)\vec{k}=(0,0,e-2)$。 + +\end{document} diff --git a/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.pdf b/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.pdf index cff494b..8163f5d 100644 Binary files a/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.pdf and b/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.pdf differ diff --git a/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.tex b/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.tex index 016cdfb..183981b 100644 --- a/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.tex +++ b/advanced-math/exercise/9-differential-equation/differential-equation.tex @@ -148,7 +148,7 @@ $y'=C(1+x^2)$，$\therefore y=C_2\left(x+\dfrac{x^3}{3}+x\right)+C$。 从而$y$齐次方程的通解为$(C_1+C_2x)e^{2x}$。 -根据特解的设置方法，设$y^*=e^{2x}(ax+b)x^2$。 +根据特解的设置方法，所以$k=2$，设$y^*=e^{2x}(ax+b)x^2$。 代回二阶方程，$a=\dfrac{1}{2}$，$b=0$。通解为$(C_1+C_2x)e^{2x}+\dfrac{1}{2}x^3e^{2x}$。 diff --git a/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf b/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf index d286c52..4f0dab2 100644 Binary files a/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf and b/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.pdf differ diff --git a/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex b/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex index e856597..512ed8a 100644 --- a/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex +++ b/advanced-math/knowledge/5-vector-algebra-and-space-analytic-geometry/vector-algebra-and-space-analytic-geometry.tex @@ -78,6 +78,13 @@ \item $a//b\Leftrightarrow\theta=0$或$\pi\Leftrightarrow\dfrac{a_x}{b_x}=\dfrac{a_y}{b_y}=\dfrac{a_z}{b_z}$。 \end{itemize} +向量积的计算也可以如此理解，将两个向量上下摞在一起，然后右边再复制一份： + +$\left[\begin{array}{cccccc} + a_x & a_y & a_z & a_x & a_y & a_z \\ + b_x & b_y & b_z & b_x & b_y & b_z +\end{array}\right]$，向量积的第一个值就是2、3列的行列式值，第二个值就是3、4列的行列式值，第三个值就是4、5列行列式值，第1和第6列不用。 + \subsubsection{混合积} \begin{itemize} @@ -139,10 +146,6 @@ \subsection{位置关系} -\subsubsection{点到平面距离} - -点$P_0(x_0,y_0,z_0)$到平面$Ax+By+Cz+D=0$的距离为$d=$\\$\dfrac{\vert Ax_0+By_0+Cz_0+D\vert}{\sqrt{A^2+B^2+C^2}}$。 - \subsubsection{直线关系} 设$\vec{\tau}_1=(l_1,m_1,n_1)$，$\vec{\tau}_2=(l_2,m_2,n_2)$分别为直线$L_1$，$L_2$的方向向量。 @@ -170,8 +173,32 @@ \item $L//\pi\Leftrightarrow\vec{\tau}\bot\vec{n}\Leftrightarrow Al+Bm+Cn=0$。 \end{itemize} +\subsubsection{距离} + +距离公式： + +\begin{itemize} + \item 二维点到直线距离：点$P_0(x_0,y_0,z_0)$到直线$Ax+By+C=0$的距离为$d=\dfrac{\vert Ax_0+By_0+Cz_0\vert}{\sqrt{A^2+B^2}}$。 + \item 三维点到平面距离：点$P_0(x_0,y_0,z_0)$到平面$Ax+By+Cz+D=0$的距离为$d=\dfrac{\vert Ax_0+By_0+Cz_0+D\vert}{\sqrt{A^2+B^2+C^2}}$。 + \item 二维平行直线到直线距离：直线$Ax+By+C_1=0$到直线$Ax+By+C_2=0$的距离为$d=\dfrac{\vert C_2-C_1\vert}{\sqrt{A^2+B^2}}$。 + \item 二维非平行直线到直线夹角：直线$A_1x+B_2y+C_1=0$到直线$A_2x+B_2y+C_2=0$的夹角为$\cos\theta=\dfrac{\vert A_1A_2+B_1B_2\vert}{\sqrt{A_1^2+B_1^2}\cdot\sqrt{A_2^2+B_2^2}}$（$\theta\in\left[0,\dfrac{\pi}{2}\right]$）。 + \item 三维平行平面到平面距离：平面$Ax+By+Cz+D_1=0$到平面$Ax+By+Cz+D_2=0$的距离为$d=\dfrac{\vert D_2-D_1\vert}{\sqrt{A^2+B^2+C^2}}$。（在另一个面上任取一点计算该点到平面距离） +\end{itemize} + +三维点到直线距离：（已知直线$L$一般式方程和点$M_1$） + +\begin{enumerate} + \item 根据$L$一般式方程依次求一阶导得出两个面的法向量$\vec{\xi_1}$、$\vec{\xi_2}$。 + \item 使用向量积得出$L$方向向量$\vec{S}=\vec{\xi_1}\times\vec{\xi_2}$。 + \item 在$L$上任意找到一点$M_0$，计算向量$\overrightarrow{M_0M_1}$，计算向量积$\overrightarrow{M_0M_1}\times\vec{S}$，取其模$\vert\overrightarrow{M_0M_1}\times\vec{S}\vert$，这个模即为三点所成三角形面积的两倍$2S_{\triangle M_0M_1S}$。 + \item 求出方向向量$\vec{S}$的模，所以$\vec{M_1}$到$\vec{S}$的距离$d$可以化为两倍三角形面积$2S_{\triangle M_0M_1S}=d\cdot\vert\vec{S}\vert$。 + \item 所以$\vert\overrightarrow{M_0M_1}\times\vec{S}\vert=d\cdot\vert\vec{S}\vert$，解得$d=\dfrac{\vert\overrightarrow{M_0M_1}\times\vec{S}\vert}{\vert\vec{S}\vert}$。 +\end{enumerate} + \subsection{空间曲线} +空间曲线某点的切线向量等于该点代入各自导数。 + \subsubsection{表达式} \begin{itemize} @@ -230,6 +257,8 @@ 绕某轴转，其就不变，把另外一个字母写成另外两个字母的平方和的开方。 +如$f(x,y)=0$对$x$旋转，则改为$f(x,\pm\sqrt{y^2+z^2})$。 + 是曲线$\varGamma$绕一条定直线旋转一周所形成的曲面。 给定一条直线$L:\dfrac{x-x_0}{l}=\dfrac{y-y_0}{m}=\dfrac{z-z_0}{n}$，其方向向量为$\vec{\tau}(l,m,n)$，上有一点$P_0(x_0,y_0,z_0)$。 @@ -288,9 +317,9 @@ $\dfrac{\partial z}{\partial x}=e^{2y}$，$\dfrac{\partial z}{\partial y}=2xe^{2y}$，代入$P(1,0)$，得到$\{1,2\}$。 -然后求方向余弦，对于$\overrightarrow{PQ}={1,-1}$方向余弦就是除它的模$\left\{\dfrac{1}{\sqrt{2}},-\dfrac{1}{\sqrt{2}}\right\}$。 +然后求方向余弦，对于$\overrightarrow{PQ}=(1,-1)$方向余弦就是除它的模$\left\{\dfrac{1}{\sqrt{2}},-\dfrac{1}{\sqrt{2}}\right\}$。 -方向导数就是相乘：$\dfrac{1}{\sqrt{2}}-\dfrac{2}{\sqrt{2}}=-\dfrac{\sqrt{2}}{2}$。 +方向导数就是点乘：$\dfrac{1}{\sqrt{2}}-\dfrac{2}{\sqrt{2}}=-\dfrac{\sqrt{2}}{2}$。 \subsection{梯度} diff --git a/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.pdf b/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.pdf index b884520..ad1e30d 100644 Binary files a/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.pdf and b/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.pdf differ diff --git a/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.tex b/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.tex index 5eedd14..7478bf5 100644 --- a/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.tex +++ b/advanced-math/knowledge/7-integral-calculus-of-multivariate-functions/integral-calculus-of-multivariate-functions.tex @@ -56,7 +56,7 @@ \begin{itemize} \item 求区域面积：$\iint\limits_D1\cdot\textrm{d}\sigma=\iint\limits_D\textrm{d}\sigma=A$，其中$A$为$D$的面积。 \item 可积函数必有界：当$f(x,y)$在有界闭区间$D$上可积时，$f(x,y)$在$D$上必有界。 - \item 积分线性性质：$k_1,k_2$为常数，则$\iint\limits_D[k_1f(x,y)\pm k_2g(x,y)]\,\textrm{d}\sigma=\iint\limits_{D_1}f(x,y)\,\textrm{d}\sigma$\\$\pm k_2\iint\limits_{D_2}f(x,y)\,\textrm{d}\sigma$。 + \item 积分线性性质：$k_1,k_2$为常数，则$\iint\limits_D[k_1f(x,y)\pm k_2g(x,y)]\,\textrm{d}\sigma=$\\$k_1\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma\pm k_2\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma$。 \item 积分可加性：当$f(x,y)$在有界闭区间$D$上可积时，且$D_1\cup D_2=D$，$D_1\cap U_2=\varnothing$，则$\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma=\iint\limits_{D_1}f(x,y)\,\textrm{d}\sigma+\iint\limits_{D_2}f(x,y)\,\textrm{d}\sigma$。 \item 积分保号性：当$f(x,y),g(x,y))$在有界闭区间$D$上可积时，若在$D$上有$f(x,y)\leqslant g(x,y)$，则$\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma\leqslant\iint\limits_Dg(x,y)\,\textrm{d}\sigma$，特别$\left\vert\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma\right\vert\leqslant\iint\limits_D\vert f(x,y)\vert\,\textrm{d}\sigma$。 \item 二重积分估值定理：设$M,m$，分别为$f(x,y)$在有界闭区域$D$上的最大值和最小值，$A$为$D$的面积，则有$mA\leqslant\iint\limits_Df(x,y)\,\textrm{d}\sigma\leqslant MA$。 @@ -301,7 +301,7 @@ $=\int_0^\frac{\pi}{2}\textrm{d}\theta\int_0^{+\infty}e^{-r^2}r\,\textrm{d}r=\di \subparagraph{先一后二法} \leavevmode \medskip -先$z$后$xy$，也称为投影穿线法。先做定积分后做二重积分。 +先$z$后$xy$，也称为投影穿线法。先做定积分后做二重积分。相当于对底面构造垂直于底面的线，将这个面上所有的线的体积积分起来就得到这个总体积，所以先一后二法要求底面是固定的微元。 适用场合：$\Omega$有下曲面$z=z_1(x,y)$、上曲面$z=z_2(x,y)$，无侧面或侧面为柱面。 @@ -319,7 +319,7 @@ $=\displaystyle{\iint\limits_{D_{xy}}\textrm{d}\sigma\left(-\dfrac{1}{2}\dfrac{1 \subparagraph{先二后一法} \leavevmode \medskip -先$xy$后$z$，也称为定限截面法。先做二重积分后做定积分。 +先$xy$后$z$，也称为定限截面法。先做二重积分后做定积分。相当于对体积进行平行于地面的切割为圆柱体，将所有在这个高上的圆柱体积分起来就得到这个总面积，所以先二后一要求高是固定的微元。 适用场合：$\Omega$是旋转体，上面和下面都是平面，中间为曲面，旋转曲面方程为$\Sigma:z=z(x,y)$。 @@ -364,7 +364,7 @@ $I=\int_0^8\textrm{d}z\iint\limits_D(x^2+y^2)\,\textrm{d}\sigma=\int_0^8\textrm{ 被积函数含有$x^2+y^2+z^2$或$x^2+y^2$，积分区域为球或球的部分，锥或锥的部分。 -\subparagraph{计算方法} \leavevmode \medskip +\subparagraph{原理} \leavevmode \medskip 利用三族面对$\Omega$进行切割： @@ -378,8 +378,12 @@ $I=\int_0^8\textrm{d}z\iint\limits_D(x^2+y^2)\,\textrm{d}\sigma=\int_0^8\textrm{ 对$xyz$，由$\phi$推出的一个直角三角形的斜边为$r$，半顶角为$\phi$，所以$z$轴的直角边为$z=r\cos\phi$，又$x^2+y^2+z^2=r^2$，所以$x^2+y^2=r^2-z^2=r^2\sin^2\phi$，又$xOy$夹角为$\theta$，所以$x=r\sin\phi\cos\theta$，$y=r\sin\phi\sin\theta$。 +\subparagraph{计算方法} \leavevmode \medskip + $\iiint\limits_\Omega f(x,y,z)\,\textrm{d}x\textrm{d}y\textrm{d}z=\iiint\limits_\Omega f(r\sin\phi\cos\theta,r\sin\phi\sin\theta,r\cos\phi)r^2\sin\phi\,\textrm{d}\theta\textrm{d}\phi\textrm{d}r$ +令$x=r\cos\theta\sin\phi$、$y=r\sin\theta\sin\phi$、$z=r\cos\phi$，判断$xOy$面的与正方向夹角$\phi$，$xOz$面的与正方向夹角$\theta$。 + \textbf{例题：}计算三重积分$\iiint\limits_\Omega(x^2+y^2)\,\textrm{d}v$，其中$\Omega$是半球面$x^2+y^2+z^2=a^2$（$y\geqslant0$）与$xOz$面所围成的区域。 解：根据图形是一个右半球，所以$\theta$是$x$正轴到负轴一共$\pi$，$\phi$到正轴到负轴一共$\pi$，$r$从原点到最外面一共$a$。$f(x)=x^2+y^2=r^2\sin^2\phi$。 @@ -416,16 +420,42 @@ $\therefore I=\dfrac{1}{3}\iiint\limits_\Omega(x^2+y^2+z^2)\,\textrm{d}x\textrm{ \section{第一型曲线积分} -是由定积分推广而来。 +是由定积分推广而来。即对弧长曲线积分。 \subsection{概念} +用于计算密度不均匀的不规则形状细线质量。 + +\subsubsection{弧长} + +$L$是在$xOy$上的曲线段，$f(x,y)$在$L$上有界，将$L$分割为多个线段$\Delta S_1,\Delta S_2,\cdots,\Delta S_n$，假如取该线段某点$\forall(\xi_i,\eta_i)\in\Delta S_i$，则该线段的质量可以近似为$\Delta m_i\approx\rho(\xi_i,\eta_i)\Delta S_i$，所以整体线的质量$m\approx\sum\limits_{i=1}^n\rho(\xi_i,\eta_i)\Delta S_i$。$\lambda=\max\{\Delta S_1,\cdots,\Delta S_n\}$，若极限$m=\lim\limits_{\delta\to0}\sum\limits_{i=1}^n\rho(\xi_i,\eta_i)\Delta S_i$存在，称该极限为$f(x,y)$在$L$上对弧长的曲线积分$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S$。 + \subsubsection{定义} +\begin{itemize} + \item $L:y=g(x)$（$a\leqslant x\leqslant b$），$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=\int_a^bf[x,g(x)]\sqrt{1+g'^2(x)}\textrm{d}x$。 + \item $L:\left\{\begin{array}{c} + x=\phi(t) \\ + y=\psi(t) + \end{array}\right.$（$\alpha\leqslant t\leqslant\beta$），$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=\int_\alpha^\beta f[\phi(t),\psi(t)]\\\sqrt{\phi'^2(t)+\psi'^2(t)}\textrm{d}t$。 +\end{itemize} + \subsubsection{性质} +\begin{itemize} + \item $\int_L1\,\textrm{d}S=l$。 + \item $\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=\int_{L_1}f(x,y)\,\textrm{d}S+\int_{L_2}f(x,y)\,\textrm{d}S$。 + \item $\int_L(k_1f(x,y))\textrm{d}S\pm\int_L(k_2f(x,y))\textrm{d}S=k_1\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S\pm k_2\int_Lf(x,y)\textrm{d}S$。 +\end{itemize} + \subsubsection{对称性} +\begin{itemize} + \item $L$关于$y$轴对称，右边部分为$L_1$，若$f(-x,y)=-f(x,y)$，则$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=0$，若$f(-x,y)=f(x,y)$，则$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=2\int_{L_1}f(x,y)\,\textrm{d}S$。 + \item $L$关于$x$轴对称，上边部分为$L_1$，若$f(x,-y)=-f(x,y)$，则$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=0$，若$f(x,-y)=f(x,y)$，则$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=2\int_{L_1}f(x,y)\,\textrm{d}S$。 + \item $L$关于$y=x$对称，则$\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S=\int_Lf(x,y)\,\textrm{d}S$。 +\end{itemize} + \subsection{计算} \subsubsection{基础方法} @@ -434,7 +464,7 @@ $\therefore I=\dfrac{1}{3}\iiint\limits_\Omega(x^2+y^2+z^2)\,\textrm{d}x\textrm{ \paragraph{平面} \leavevmode \medskip -\textbf{例题：}计算$\oint\limits_\Gamma\vert y\vert\,\textrm{d}s$，其中$Gamma$为球面$x^2+y^2+z^2=2$与平面$x=y$的交线。 +\textbf{例题：}计算$\oint\limits_\Gamma\vert y\vert\,\textrm{d}s$，其中$\Gamma$为球面$x^2+y^2+z^2=2$与平面$x=y$的交线。 解：根据普通对称性，对于$\vert y\vert$而言，其他象限的函数值都与第一象限区域的函数相等。令第一象限区域为$\Gamma_1$： @@ -562,7 +592,7 @@ $\therefore8\iint\limits_{\Sigma_1}y\,\textrm{d}S=\dfrac{8}{3}\iint\limits_{\Sig \section{第二型曲线积分} -第二型与第一型的差别就是第二型具有物理意义是有向的，而第一型具有几何意义是无向的。 +第二型与第一型的差别就是第二型具有物理意义是有向的，而第一型具有几何意义是无向的。即对坐标曲线积分。 \subsection{概念} @@ -574,10 +604,27 @@ $\therefore8\iint\limits_{\Sigma_1}y\,\textrm{d}S=\dfrac{8}{3}\iint\limits_{\Sig \subsubsection{变力沿曲线做功} +对于双理想状态，对一个物体沿直线且均匀力道，则其功为$\vec{F}\cdot\overrightarrow{AB}$（$\vec{F}$为力向量，$\overrightarrow{AB}$为物体移动向量）。 + +而对于双不理想状态，对一个物体沿曲线且变动力道做功，则无法得出结论。 + +令曲线为$L$，对$L$进行切分为微元$\forall\overrightarrow{\textrm{d}S}\in L$，则$\overrightarrow{\textrm{d}S}=\{\textrm{d}x,\textrm{d}y\}$。设变力$\vec{F}(x,y)=\{P(x,y),Q(x,y)\}$，则功的微元为$\textrm{d}\omega=\vec{F}\cdot\overrightarrow{\textrm{d}S}=P(x,y)\textrm{d}x+Q(x,y)\textrm{d}y$，所以对整体功进行积分$\omega=\int_L\textrm{d}\omega=\int_LP(x,y)\textrm{d}x+Q(x,y)\textrm{d}y$。 + +令曲线为$L$，对$L$进行切分为微元$\forall\overrightarrow{\textrm{d}S}\in L$，则$\overrightarrow{\textrm{d}S}=\{\textrm{d}x,\textrm{d}y,\textrm{d}z\}$。设变力$\vec{F}(x,y,z)=\{P(x,y,z),Q(x,y,z),R(x,y,z)\}$，则功的微元为$\textrm{d}\omega=\vec{F}\cdot\overrightarrow{\textrm{d}S}=P(x,y,z)\textrm{d}x+Q(x,y,z)\textrm{d}y+R(x,y,z)\textrm{d}z$，所以对整体功进行积分$\omega=\int_L\textrm{d}\omega=\int_LP(x,y,z)\textrm{d}x+Q(x,y,z)\textrm{d}y+R(x,y,z)\textrm{d}z$。 + \subsubsection{定义} +对于二维，对坐标的曲线积分为$\int_LP(x,y)\textrm{d}x+Q(x,y)\textrm{d}y$，其中$\int_LP(x,y)\,\textrm{d}x$为$P(x,y)$在有向曲线段$L$上对坐标$x$求积分，$\int_LQ(x,y)\,\textrm{d}y$为$Q(x,y)$在有向曲线段$L$上对坐标$y$求积分。 + +对于三维，对坐标的曲线积分为$\int_LP(x,y,z)\textrm{d}x+Q(x,y,z)\textrm{d}y+R(x,y,z)\textrm{d}z$，同理如二维的定义。 + \subsubsection{性质} +\begin{itemize} + \item $\int_{L^-}P(x,y)\,\textrm{d}x+Q(x,y)\,\textrm{d}y=-\int_LP(x,y)\,\textrm{d}x+Q(x,y)\,\textrm{d}y$。 + \item $\int_LP(x,y)\,\textrm{d}x+Q(x,y)\,\textrm{d}y=\int_L(P(x,y)\cos\alpha+Q(x,y)\cos\beta)\textrm{d}S$。（利用方向余弦将第二类曲线积分化成第一类曲线积分） +\end{itemize} + \subsection{计算} \subsubsection{基础方法}